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(我来啦, replaced: 學 → 学, 參 → 参, 長 → 长, 義 → 义, 對 → 对, 極 → 极, 體 → 体, 類 → 类, 為 → 为 (3), 種 → 种, 數 → 数 (3), 標 → 标 (2), 萬 → 万, 轉 → 转, 組 → 组, 這 → 这, 徑 → 径 (2), 週 → 周) |
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{{提示|扁平率}} |
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[[File:An ellipse with auxiliary circle.svg|右|250px]] |
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数学上,'''扁率'''定义为[[椭球体]]的{{Link-en|角离心率|Angular eccentricity}}<math>o\!\varepsilon=\arccos\left(\frac{b}{a}\right)\,\!</math>的[[正矢]]: |
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:<math>f=\mbox{ver}(o\!\varepsilon)=2\sin^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=1-\cos(o\!\varepsilon)=\frac{a-b}{a};\,\!</math> |
:<math>f=\mbox{ver}(o\!\varepsilon)=2\sin^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=1-\cos(o\!\varepsilon)=\frac{a-b}{a};\,\!</math> |
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:<math>a</math>为[[半长轴]],<math>b</math>为[[半短轴]]。 |
:<math>a</math>为[[半长轴]],<math>b</math>为[[半短轴]]。 |
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对于椭球体行星,<math>a=R_{e}</math> |
对于椭球体行星,<math>a=R_{e}</math>为[[赤道半径]];<math>b=R_{p}</math>为[[极半径]],有: |
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:<math>f=2\sin^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=1-\cos(o\!\varepsilon) ={R_{e} - R_{p} \over R_{e}} \approx {3 \pi \over 2 G T^{2} \rho};\,\!</math> |
:<math>f=2\sin^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=1-\cos(o\!\varepsilon) ={R_{e} - R_{p} \over R_{e}} \approx {3 \pi \over 2 G T^{2} \rho};\,\!</math> |
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:<math>f'=\tan^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=\frac{1-\cos(o\!\varepsilon)}{1+\cos(o\!\varepsilon)}= {R_{e} - R_{p} \over R_{e}+R_{p}};\,\!</math> |
:<math>f'=\tan^2\left(\frac{o\!\varepsilon}{2}\right)=\frac{1-\cos(o\!\varepsilon)}{1+\cos(o\!\varepsilon)}= {R_{e} - R_{p} \over R_{e}+R_{p}};\,\!</math> |
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上述近似式 |
上述近似式对由均勻密度[[流体]]组成的行星成立。在这种情形,扁率为[[万有引力常数]]<math>G</math>、[[自转周期]]<math>T</math>和密度<math>\rho</math>的函数。 |
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== 参閱 == |
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* [[类球面]] |
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* [[卵形]] |
* [[卵形]] |
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* [[ |
* [[长球面坐标系]] |
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* [[扁球面坐 |
* [[扁球面坐标系]] |
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[[Category:天体力学|B]] |
[[Category:天体力学|B]] |