胀子：修订间差异 - 求闻百科，共笔求闻

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在[[粒子物理学]]中，'''胀子'''（{{Lang-en|Dilaton}}）是[[维度|额外维度]]理论中当允许[[紧致化]]的维度的体积变化时出现的一种假想粒子。它所出现的形式，例如作为[[卡鲁扎-克莱因理论]]中[[紧致化]]的维度中的[[引力标量子]]。它是一个总是伴随着重力的标量场Φ的粒子。作为比较，在布兰斯迪克配方中的[[广义相对论]]、[[万有引力常数]]或等价（通过自然单位）中，[[普朗克质量]]是常数。如果代替这个常数、标量场和使用的动力学场，则与[[引力]]所对应的由此产生的粒子是胀子。<ref name="book">~~[https://books.google.com/books?id=HDmucsxABzYC&printsec=frontcover&dq=Gravity+and+Strings&hl=en&sa=X&ved=0ahUKEwidtqq1v87VAhWDJVAKHZTdBYUQ6AEIKDAA#v=onepage&q=Gravity%20and%20Strings&f=false~~ ''Gravity and Strings'', By Tomás Ortín, p. 349-367]</ref>

在[[粒子物理学]]中，'''胀子'''（{{Lang-en|Dilaton}}）是[[维度|额外维度]]理论中当允许[[紧致化]]的维度的体积变化时出现的一种假想粒子。它所出现的形式，例如作为[[卡鲁扎-克莱因理论]]中[[紧致化]]的维度中的[[引力标量子]]。它是一个总是伴随着重力的标量场Φ的粒子。作为比较，在布兰斯迪克配方中的[[广义相对论]]、[[万有引力常数]]或等价（通过自然单位）中，[[普朗克质量]]是常数。如果代替这个常数、标量场和使用的动力学场，则与[[引力]]所对应的由此产生的粒子是胀子。<ref name="book">''Gravity and Strings'', By Tomás Ortín, p. 349-367</ref>

== 解释 ==

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在[[弦理论]]中，在[[世界面]]CFT（二维共形场理论）中也有一个胀子。其真空期望值的指数确定耦合常数g，为紧凑的[[世界面]]通过[[高斯-博内定理]]和[[欧拉示性数]]χ = 2 − 2g作为∫R = 2πχ，其中g是对手柄数进行计数的属性，因此由特定世界面描述环或弦交互的数量。

:<math>g = \exp(\langle \phi \rangle)</math><ref>[https://books.google.com/books?id=Xge0hg_AIIYC&printsec=frontcover&dq=Dark+Energy:+Theory+and+Observations&hl=en&sa=X&ved=0ahUKEwiTiMySv87VAhVBYlAKHUkFChUQ6AEIKDAA#v=onepage&q=Dark%20Energy%3A%20Theory%20and%20Observations&f=false ''Dark Energy: Theory and Observations'',By Luca Amendola, Shinji Tsujikawa, p. 161]</ref>

:<math>g = \exp(\langle \phi \rangle)</math><ref>''Dark Energy: Theory and Observations'',By Luca Amendola, Shinji Tsujikawa, p. 161</ref>

因此，耦合常数是弦理论中的动力学变量，与[[量子场论]]中的常数不同。只要超对称是不间断的，这样的标量场可以取任意值（它们是[[模数]]）。然而，[[超对称破缺]]通常会为标量场产生一个势能，并且标量场定位在一个最小值附近，在[[弦理论]]中其位置在原则上可以计算。

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* {{cite journal |first=F. |last=Alvarenge |first2=A. |last2=Batista |lastauthoramp=yes |first3=J. |last3=Fabris |title=Does Quantum Cosmology Predict a Constant Dilatonic Field |journal=[[International Journal of Modern Physics]] D |volume=14 |issue=2 |year=2005 |pages=291–307 |doi=10.1142/S0218271805005955 |arxiv=gr-qc/0404034 |bibcode=2005IJMPD..14..291A}}

* {{cite arXiv|first=H. |last=Lu |first2=Z. |last2=Huang |first3=W. |last3=Fang |lastauthoramp=yes |first4=K. |last4=Zhang |title=Dark Energy and Dilaton Cosmology |class=hep-th |eprint=hep-th/0409309 |year=2004}}

* {{cite book |first=Paul S. |last=Wesson |title=Space-Time-Matter, Modern Kaluza-Klein Theory |~~url=https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess~~ |year=1999 |publisher=World Scientific |location=Singapore |isbn=981-02-3588-7 |page=[https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess/page/n42 31]}}

* {{cite book |first=Paul S. |last=Wesson |title=Space-Time-Matter, Modern Kaluza-Klein Theory ||year=1999 |publisher=World Scientific |location=Singapore |isbn=981-02-3588-7 |page=[https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess/page/n42 31]}}

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-在[[粒子物理学]]中，'''胀子'''（{{Lang-en|Dilaton}}）是[[维度|额外维度]]理论中当允许[[紧致化]]的维度的体积变化时出现的一种假想粒子。它所出现的形式，例如作为[[卡鲁扎-克莱因理论]]中[[紧致化]]的维度中的[[引力标量子]]。它是一个总是伴随着重力的标量场Φ的粒子。作为比较，在布兰斯迪克配方中的[[广义相对论]]、[[万有引力常数]]或等价（通过自然单位）中，[[普朗克质量]]是常数。如果代替这个常数、标量场和使用的动力学场，则与[[引力]]所对应的由此产生的粒子是胀子。<ref name="book">[https://books.google.com/books?id=HDmucsxABzYC&printsec=frontcover&dq=Gravity+and+Strings&hl=en&sa=X&ved=0ahUKEwidtqq1v87VAhWDJVAKHZTdBYUQ6AEIKDAA#v=onepage&q=Gravity%20and%20Strings&f=false ''Gravity and Strings'', By Tomás Ortín, p. 349-367]</ref>
+在[[粒子物理学]]中，'''胀子'''（{{Lang-en|Dilaton}}）是[[维度|额外维度]]理论中当允许[[紧致化]]的维度的体积变化时出现的一种假想粒子。它所出现的形式，例如作为[[卡鲁扎-克莱因理论]]中[[紧致化]]的维度中的[[引力标量子]]。它是一个总是伴随着重力的标量场Φ的粒子。作为比较，在布兰斯迪克配方中的[[广义相对论]]、[[万有引力常数]]或等价（通过自然单位）中，[[普朗克质量]]是常数。如果代替这个常数、标量场和使用的动力学场，则与[[引力]]所对应的由此产生的粒子是胀子。<ref name="book">''Gravity and Strings'', By Tomás Ortín, p. 349-367</ref>
 == 解释 ==
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 在[[弦理论]]中，在[[世界面]]CFT（二维共形场理论）中也有一个胀子。其真空期望值的指数确定耦合常数g，为紧凑的[[世界面]]通过[[高斯-博内定理]]和[[欧拉示性数]]χ = 2 − 2g作为∫R = 2πχ，其中g是对手柄数进行计数的属性，因此由特定世界面描述环或弦交互的数量。
-:<math>g = \exp(\langle \phi \rangle)</math><ref>[https://books.google.com/books?id=Xge0hg_AIIYC&printsec=frontcover&dq=Dark+Energy:+Theory+and+Observations&hl=en&sa=X&ved=0ahUKEwiTiMySv87VAhVBYlAKHUkFChUQ6AEIKDAA#v=onepage&q=Dark%20Energy%3A%20Theory%20and%20Observations&f=false ''Dark Energy: Theory and Observations'',By Luca Amendola, Shinji Tsujikawa, p. 161]</ref>
+:<math>g = \exp(\langle \phi \rangle)</math><ref>''Dark Energy: Theory and Observations'',By Luca Amendola, Shinji Tsujikawa, p. 161</ref>
 因此，耦合常数是弦理论中的动力学变量，与[[量子场论]]中的常数不同。只要超对称是不间断的，这样的标量场可以取任意值（它们是[[模数]]）。然而，[[超对称破缺]]通常会为标量场产生一个势能，并且标量场定位在一个最小值附近，在[[弦理论]]中其位置在原则上可以计算。
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 * {{cite journal |first=F. |last=Alvarenge |first2=A. |last2=Batista |lastauthoramp=yes |first3=J. |last3=Fabris |title=Does Quantum Cosmology Predict a Constant Dilatonic Field |journal=[[International Journal of Modern Physics]] D |volume=14 |issue=2 |year=2005 |pages=291–307 |doi=10.1142/S0218271805005955 |arxiv=gr-qc/0404034 |bibcode=2005IJMPD..14..291A}}
 * {{cite arXiv|first=H. |last=Lu |first2=Z. |last2=Huang |first3=W. |last3=Fang |lastauthoramp=yes |first4=K. |last4=Zhang |title=Dark Energy and Dilaton Cosmology |class=hep-th |eprint=hep-th/0409309 |year=2004}}
-* {{cite book |first=Paul S. |last=Wesson |title=Space-Time-Matter, Modern Kaluza-Klein Theory |url=https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess |year=1999 |publisher=World Scientific |location=Singapore |isbn=981-02-3588-7 |page=[https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess/page/n42 31]}}
+* {{cite book |first=Paul S. |last=Wesson |title=Space-Time-Matter, Modern Kaluza-Klein Theory ||year=1999 |publisher=World Scientific |location=Singapore |isbn=981-02-3588-7 |page=[https://archive.org/details/spacetimematterm0000wess/page/n42 31]}}
 {{Particles}}